Закон Ома для полной цепи

 Закон Ома для полной цепи

Из про­шлых уро­ков нам уже зна­ком закон Ома для участ­ка цепи. Те­перь сде­ла­ем для этого за­ко­на обоб­ще­ние.

Опре­де­ле­ние. Пол­ная цепь – цепь, со­дер­жа­щая ис­точ­ник тока, или же цепь, со­дер­жа­щая ЭДС.

Для на­гляд­но­го при­ме­ра возь­мем самый про­стой ва­ри­ант – цепь с одним ис­точ­ни­ком и одним по­тре­би­те­лем (рис. 1):

При­мер пол­ной цепи

Рис. 1. При­мер пол­ной цепи

Внеш­няя цепь (уча­сток пол­ной цепи без ис­точ­ни­ка) ха­рак­те­ри­зу­ет­ся своим со­про­тив­ле­ни­ем – R. Ис­точ­ник же ха­рак­те­ри­зу­ет­ся своей ЭДС, а также внут­рен­ним со­про­тив­ле­ни­ем – r.

Как уже от­ме­ча­лось на про­шлом уроке, ЭДС равна сумме па­де­ний на­пря­же­ния на внеш­ней цепи и на самом ис­точ­ни­ке:

Здесь:  – на­пря­же­ние, по­да­ва­е­мое во внеш­нюю цепь;  – па­де­ние на­пря­же­ния на ис­точ­ни­ке.

Внеш­няя цепь, ко­неч­но же, яв­ля­ет­ся участ­ком цепи, по­это­му для нее спра­вед­лив закон Ома:

Через ис­точ­ник про­хо­дит точно такой же ток, по­это­му:

Под­ста­вив по­след­ние два вы­ра­же­ние в пер­вое, по­лу­чим:

Или же:

Это и на­зы­ва­ет­ся за­ко­ном Ома для пол­ной цепи.

По­лу­чить закон Ома можно также, если на­чать рас­смат­ри­вать вы­пол­ня­е­мую ра­бо­ту. Ведь ра­бо­та сто­рон­них сил по пе­ре­ме­ще­нию за­ря­да со­сто­ит из пе­ре­ме­ще­ния по внеш­ней цепи плюс раз­де­ле­ние за­ря­дов внут­ри ис­точ­ни­ка:

Если раз­де­лить это вы­ра­же­ние на заряд, по­лу­чим:

Или же, если вспом­нить все опре­де­ле­ния:


 Вставка 1. Короткое замыкание

Опре­де­ле­ние. Ко­рот­кое за­мы­ка­ние – яв­ле­ние, когда со­про­тив­ле­ние во внеш­ней цепи по ка­ким-ли­бо при­чи­нам стре­мит­ся к нулю:

При этом, об­ра­ща­ясь к за­ко­ну Ома для пол­ной цепи:

Ток ко­рот­ко­го за­мы­ка­ния из-за того, что внут­рен­нее со­про­тив­ле­ние ис­точ­ни­ков очень мало по срав­не­нию с со­про­тив­ле­ни­ем внеш­ним, как пра­ви­ло, чрез­вы­чай­но велик. Из-за этого вы­де­ля­ет­ся очень боль­шое ко­ли­че­ство теп­ло­ты, что может стать при­чи­ной об­ры­вов цепи, по­жа­ров и т. д. Для предот­вра­ще­ния по­доб­но­го ис­поль­зу­ют­ся предо­хра­ни­те­ли (рис. 2).

Предо­хра­ни­те­ли

Рис. 2. Предо­хра­ни­те­ли

Сле­ду­ю­щий урок будет по­свя­щен ре­ше­нию задач

 Вставка 2. Правила Кирхгофа

За­ча­стую при ре­ше­нии задач при­хо­дит­ся иметь дело с до­воль­но раз­ветв­лен­ны­ми и слож­ны­ми це­пя­ми. И для ре­ше­ния таких задач легко поль­зо­вать­ся так на­зы­ва­е­мы­ми пра­ви­ла­ми Кирх­го­фа, на­зван­ны­ми в честь немец­ко­го фи­зи­ка Аль­фре­да Кирх­го­фа (рис. 3).

Гу­став Кирх­гоф

Рис. 3. Гу­став Кирх­гоф

Пер­вое пра­ви­ло Кирх­го­фа, или пра­ви­ло узлов:

Узел – точка цепи, где схо­дит­ся боль­ше двух про­вод­ни­ков. Пер­вое пра­ви­ло зву­чит так: ал­геб­ра­и­че­ская сумма токов, вхо­дя­щих и вы­хо­дя­щих из узла, долж­на рав­нять­ся нулю:

Пер­вое пра­ви­ло Кирх­го­фа: ал­геб­ра­и­че­ская сумма токов, вхо­дя­щих и вы­хо­дя­щих из узла, долж­на рав­нять­ся нулю

Рас­смот­рим при­мер (рис. 4):

Узел – точка цепи, где схо­дит­ся боль­ше двух про­вод­ни­ков

Рис. 4.

Все токи, вхо­дя­щие в узел, будем счи­тать со зна­ком «+», все вы­хо­дя­щие – «–»:

Вто­рое пра­ви­ло Кирх­го­фа:

В любом за­мкну­том кон­ту­ре, со­дер­жа­щем ЭДС, ал­геб­ра­и­че­ская сумма па­де­ний на­пря­же­ния равна ал­геб­ра­и­че­ской сумме ЭДС:

Вто­рое пра­ви­ло Кирх­го­фа: В любом за­мкну­том кон­ту­ре, со­дер­жа­щем ЭДС, ал­геб­ра­и­че­ская сумма па­де­ний на­пря­же­ния равна ал­геб­ра­и­че­ской сумме ЭДС

Также при ис­поль­зо­ва­нии пра­вил Кирх­го­фа необ­хо­ди­мо пом­нить три пра­ви­ла:

На­прав­ле­ние об­хо­да кон­ту­ров можно вы­би­рать про­из­воль­ным

При на­ли­чии n узлов в цепи необ­хо­ди­мо со­ста­вить  урав­не­ние

Каж­дый рас­смат­ри­ва­е­мый кон­тур дол­жен от­ли­чать­ся хотя бы одним эле­мен­том от уже рас­смот­рен­ных

Последнее изменение: Воскресенье, 24 Июнь 2018, 22:19